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=　「　5.3　静磁気と静磁場　」　= 古代ギリシアでは、鉄を引き寄せる石として磁石はすでに知られていた。<br/> 磁石は互いに引き合ったり反発したりし、電流とも相互作用する。<br/> このような現象の根源となるものを磁気という。 ==磁石について== 磁石はN極とS極という2種の磁極を対で持つ[[wikipedia_ja: 磁気双極子|磁気双極子]]である。<br/> 磁極には磁荷があるため、磁気作用を持つ。<br/> 磁石を、Ｎ極とＳ極を分けようとしてこの中間で切断して2つの分けても、<br/> Ｎ極のほうの切断面にＳ極が、Ｓ極のほうの切断面にはＮ極が現れる。<br/> 現在まで、Ｎ極だけの物質やＳ極だけの物質も見つからず、また作ることもできない。<br/> そこで磁荷は電荷と異なり、Ｎ極だけ、あるいはＳ極だけの磁荷（単磁荷という)は存在せず、<br/> 必ず同じ大きさのＮ極とＳ極が対になって存在すると考えられている。<br/> 電磁気学は、この仮説のもとに、理論が作られている。<br/> 詳しくは *[[wikipedia_ja:磁石|ウィキペディア（磁石）]] *[[wikipedia_ja:磁荷|ウィキペディア（磁荷）]] === 磁荷の根源 === 磁荷は、物質を構成する原子の中の電荷の運動に起因すると考えられている。<br/> これについては、次章で簡単に紹介する。 ==磁荷のクーロン則== Ｓ極どうしやＮ極どうしの磁荷は反発し合い、異種の磁荷どうしは引き合う。<br/> そこで、電荷にならってN極の磁荷の大きさは正、Ｓ極の磁荷の大きさは負の数で表すように決めた。<br/> 単磁荷は存在しないが、対になる磁荷の影響を小さくした実験により、<br/> 磁荷間の力についても、電荷間に働くクーロン力と同じ形の力が働くことが分かった。<br/><br/> '''磁荷のクーロン法則'''<br/> 位置ベクトル　$\vec {r_1}$　にある磁荷　$m_1$　に、<br/> 位置ベクトル　$\vec {r_2}$　にある磁荷　$m_2$　が及ぼす力　$\vec{F_{1,2}}$　は<br/> $\vec{F_{1,2}}=k_m \frac{m_1m_2}{r^2}\frac{\vec {r_1}-\vec {r_2}}{r}\qquad \qquad \qquad \qquad (1)$<br/> ここで　$r=\|\vec {r_1}-\vec {r_2} \| $　<br/> $k_m=\frac{10^7}{(4\pi)^2}=6.33\times 10^4[Nm^2/Wb^2]\qquad \qquad (2)$<br/> 比例定数$k_m$　は、次のように表されることが多い。<br/> $k_m=\frac{1}{4\pi \mu_0 }\qquad \qquad \qquad \qquad (3)$<br/> ここで、<br/> $\mu_0=\frac{1}{4\pi k_m}=\frac{4\pi}{10^7}=1.257\times 10^{-6}[Wb^2/Nm^2]\quad (4)$ *[[wikipedia_ja:クーロンの法則|ウィキペディア（クーロンの法則）]]の「3　磁荷に関するクーロンの法則」 ====磁荷の単位==== 真空中に同じ大きさの磁荷A,Bを1m離して置いたときに、<br/>　 $6.3 \times 10^4[N] $の力を及ぼし合うとき、<br/>　 磁荷の大きさを1Wb（１ウェーバ）ときめる。 *[[wikipedia_ja:ウェーバ|ウィキペディア（ウェーバ）]] ==磁場と磁力線== 電荷の場合と全く同じように、磁荷の間の力を近接作用としてとらえる。<br/>　 すると、磁荷によって周りの空間は磁気的に歪み（磁場あるいは磁界という）、<br/>　 ここに他の磁荷を置くと、その点の磁場によって力を受けると考えられる。<br/>　 各点Pにおける磁場''$\vec{H}_P$''は、<br/>　 その点に置いた磁荷が受ける、単位磁荷(１Wb)当たりの磁気力で定義する。<br/>　 従って、点Ｐに置いた磁荷　m　の受ける力は、<br/>　 $\vec F=m \vec{H}_P\qquad \qquad \qquad \qquad (5)$<br/>　 で表せる(注参照）。<br/>　 この式から明らかなように、磁場の単位は[N/Wb] となる。<br/> （注)点Ｐの電荷qが電場から受ける力は$\vec F=q \vec{E}_P$だった。全く同じである。<br/>　　 ●　磁力線：N極の磁荷を正の電荷に対応させて考えると、<br/>　 電場に対応して電気力線を考えたように、磁場にたいして'''磁力線'''を考えることができる。 ==磁場に対するガウスの法則== 磁場$\vec H$に対しても 電場の時と全く併行した議論が行え、次のようなガウスの法則が成り立つ。　<br/>　 '''磁場に関するガウスの法則'''；<br/> 任意の形状の立体Ｖの表面Ｓを貫いて出ていく磁力線の総数＝０$\qquad \qquad (6)$<br/> 証明<br/> 電場のガウスの法則の場合と完全に併行した議論により、<br/> 任意の形状の立体Ｖの表面Ｓを貫いて出ていく磁力線の総数＝立体内部の総磁荷/$\mu_0$<br/> しかし、単磁荷は存在せず、例えばペアの磁極のＮ極がＶの内部にあり、Ｓ極がＶの外部にあっても、<br/> 閉局面Ｓで2つに分けると、必ずＳ極が表面の内部側にあらわれ、両極の磁荷の和は零となる。<br/> 従って(6)式が成立する。

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