物理/解析入門（３）関数列の項別の積分・微分、 級数・冪級数及び可微分関数のテイラー展開
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=== 関数列の各点収束 === | === 関数列の各点収束 === | ||
=== 関数列の一様収束 === | === 関数列の一様収束 === | ||
| + | ==== 関数の一様ノルム ==== | ||
| + | 定義（有界関数と一様ノルム）<br/> | ||
| + | 集合A上で定義され、Rmの値をとる関数fを考える。<br/> | ||
| + | １）関数fが有界とは、<br/> | ||
| + | fの値域\{f(a)|a \in A \}(\subset \bf{R^m})が\bf{R^m}$の有界集合であること。<br/> | ||
| + | すなわち、ある正数Mが存在し、‖f(a)‖<M(for∀a∈A)。（注参照）<br/> | ||
| + | ２）有界関数fの一様ノルム‖f‖∞とは<br/> | ||
| + | ‖f‖∞≜supa∈A‖f(a)‖<br/> | ||
| + | (注) m次元ベクトルのノルムとしては通常はユークリッドノルム（２乗ノルム)を用いるが、<br/> | ||
| + | p乗ノルム（p≥1や無限大ノルムでも良い。<br/> | ||
| + | [[物理/ 平面と空間のベクトル #一般のノルムの定義とノルムの同等性|一般のノルムの定義とノルムの同等性]]を参照のこと。」 | ||
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| + | 定義 | ||
| + | n次元ユークリッド空間Rn上の実数値関数の列(f_{n})_{n\in N}$が | ||
| + | n次元ユークリッド空間Rn上の実数値関数f$ に一様収束するとは、 | ||
| + | $\lim_{n \to \infty}\|f-f_n\|_{\infty} = 0 | ||
| + | 定理 | ||
| + | 連続関数列が一様ノルムでコーシー列をなすならば、連続関数に一様収束する。 | ||
=== 項別積分定理 === | === 項別積分定理 === | ||
=== 項別微分定理 === | === 項別微分定理 === | ||
2018年4月22日 (日) 10:33時点における版
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「 8.4 解析入門（３）関数列の項別の積分・微分、 級数・冪級数及び可微分関数のテイラー展開
序
関数列・関数族の項別積分と項別微分
関数列の各点収束
関数列の一様収束
関数の一様ノルム
定義（有界関数と一様ノルム）
集合A上で定義され、Rmの値をとる関数fを考える。
１）関数fが有界とは、
fの値域\{f(a)|a \in A \}(\subset \bf{R^m})が\bf{R^m}の有界集合であること。すなわち、ある正数Mが存在し、\|f(a)\| \lt M \quad (for \forall a \in A)。（注参照）２）有界関数fの一様ノルム\|f\|_{\infty}とは\|f\|_{\infty} \triangleq \sup_{a \in A}\| f(a)\|(注)m次元ベクトルのノルムとしては通常はユークリッドノルム（２乗ノルム)を用いるが、p乗ノルム（p \geq 1や無限大ノルムでも良い。
[[物理/ 平面と空間のベクトル #一般のノルムの定義とノルムの同等性|一般のノルムの定義とノルムの同等性]]を参照のこと。」
定義
n次元ユークリッド空間\bf{R^{n}}上の実数値関数の列 (fn)n∈Nが
n次元ユークリッド空間Rn上の実数値関数fに一様収束するとは、\lim_{n \to \infty}\|f-f_n\|_{\infty} = 0
定理
連続関数列が一様ノルムでコーシー列をなすならば、連続関数に一様収束する。
項別積分定理
項別微分定理
級数と収束
無限級数の収束性
条件収束と絶対収束
収束条件
正項級数の収束条件
整級数（幕級数）
整級数と収束
項別微分定理
整級数の微分可能性
高階微分微分可能関数の整級数近似（テイラー展開）
微分可能な関数 f(x) の導関数 f′(x)(あるいはdf(x)dx) が微分可能ならば、
その導関数 (f′)′(x)(あるいはd2f(x)dx2) が考えられる。
これをｆの2階の導関数という。
例えば、変数ｔの関数 f(t) が時刻ｔの質点の位置とすると、
その導関数は速度、2階導関数は加速度を表すことを第2章の力学で学んだ。
さらに高階の微分が可能な関数を考え、その性質を考察しよう。
テイラー展開とテイラーの定理
テイラー展開、テイラー級数についての入門書は
より高度なテイラーの定理などは以下の記事を。但し証明はない。
そこでテイラーの定理について説明する。
