物理/光と光波への補足
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==一般の場合における光の反射と屈折時の位相変化 == | ==一般の場合における光の反射と屈折時の位相変化 == | ||
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| + | $\frac{1}{s_1}+\frac{n}{s_2}=\frac{n-1}{r}\qquad \qquad (a)$<br/> | ||
| + | ここで、$n:=\frac{c_1}{c_2}$ とする。<br/> | ||
| + | (2)光源からの近軸光線が、レンズ内(レンズ面の正側)の軸上の点 $L_1$ に向かう場合には、<br/> | ||
| + | $L_1$ とレンズ面との距離に負の符号をつけたものを、 $s_1$ とおけば、<br/> | ||
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| + | レンズの左側の面(光源側の面)に、命題１を適用すると、<br/> | ||
| + | 点光源からの近軸光線の束がレンズ左面で屈折後、光軸上のどの点に向かう光線束になるかが分かる。<br/> | ||
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| + | 再度命題１の後半の命題を適用すると求まる。<br/> | ||
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| + | （１）光軸上の点光源から出た、光軸に近いあらゆる光線（近軸光線)は、<br/> | ||
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| + | レンズ面から像までの距離 $s_2$ との間には、<br/> | ||
| + | $\frac{1}{s_1} + \frac{1}{s_2} = \frac{1}{f} \qquad \qquad (13)$<br/> | ||
| + | という関係が成立つ。<br/> | ||
| + | $\quad$ ここでｆはレンズの焦点距離という。<br/> | ||
| + | （２）レンズの焦点距離ｆは、<br/> | ||
| + | レンズの屈折率ｎ(=空中の光速／レンズ中の光速）、<br/> | ||
| + | レンズの左面（光源に面した面）の曲率半径 $r_1$と<br/> | ||
| + | レンズの右面（光源と反対側の面）の曲率半径 $r_2$ を用いて<br/> | ||
| + | $\frac{1}{f}=(n-1)(\frac{1}{r_1}-\frac{1}{r_2})\qquad \qquad (14)$ <br/> | ||
| + | で表せる。<br/> <br/> | ||
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| + | 証明終わり<br/> <br/> | ||
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| + | 命題2の系；<br/> | ||
| + | （１）光軸に近い点光源$S_1$から出る近軸光束はレンズで屈折後、<br/> | ||
| + | すべて、ある一点に集まり実像$S_2$ を作るか、 <br/> | ||
| + | あるいは屈折後に発散し、その光線束を逆に延長すると、ある一点に集まり虚像$S_2$を作る。<br/> | ||
| + | （２）光源$S_1$から光軸におろした垂線の足を$\tilde{S}_1$、像$S_2$から光軸に下した垂線の足を$\tilde{S}_2$ とする。<br/> | ||
| + | すると$\tilde{S}_1$に点光源をおくと、ここから出る近軸光線束は、レンズで屈折後、点$\tilde{S}_2$ に像を作る。<br/><br/> | ||
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| + | ==人間の目、眼鏡、カメラ、スライドプロジェクターの原理 == | ||
2016年9月2日 (金) 15:53 時点における最新版
目次 |
「4.3 光と光波」への補足
この節では、テキスト「4.3 光と光波」で、省略した2つの事柄について説明する。
一般の場合における光の反射と屈折時の位相変化
レンズの公式の証明
「4.3 光と光波」で説明したように、今後の解析においては、次の４つの約束事を仮定する。
(1)レンズの軸を水平になるように書く（ｘ軸にとる）。
(2)物体(光源)とレンズ面との距離 $s_1$ は、物体がレンズの左側にある時、正とする。
(3)像のレンズとの距離 $s_2$ は、像がレンズの右側(光線の進行方向)にあるとき、正とする。
負のときは、レンズの左側、光源のある側に見える虚像を表す。
(4)球の表面の曲率半径 r とは、球の半径Rに正負の符号をつけたもの。
球の中心が表面の右側にある時、正に定め（r=R）、
球の中心が表面の左側にある時、負に定める(r= - R)。
☆☆球面が一つの特殊レンズ
単レンズは屈折面を二つ持ち複雑なので、
最初に屈折面が一つの球面であるレンズから解析する。
境界面により2つに分けられる片方の空間は媒質１で満たされ、光源がおかれる。他方の側はレンズを構成する透明な媒質で満たされる。
このレンズでは、実像はレンズ内にできる。
屈折面が一つなので、スネルの法則を用いて、近軸光線による
像の位置が容易に計算できる。
次の項で、このレンズを2枚組合わせて、通常の単レンズの解析ができることを示す。
従って、この単純な解析がレンズの解析で、
決定的役割を果たすことが分かる。
図参照。
レンズ面の球の中心をC、半径をRとし、
レンズの軸と屈折面との交点をO'とする。
さらに光源側の媒質１での光速を $c_1$ ,レンズ内の媒質２の光速を、 $c_2$ とする。
命題１
(1)光源とレンズ面との距離 $s_1$ と、
近軸光線による光源の像とレンズ面の距離 $s_2$ の間には,
次の関係がある。
$\frac{1}{s_1}+\frac{n}{s_2}=\frac{n-1}{r}\qquad \qquad (a)$
ここで、$n:=\frac{c_1}{c_2}$ とする。
(2)光源からの近軸光線が、レンズ内(レンズ面の正側)の軸上の点 $L_1$ に向かう場合には、
$L_1$ とレンズ面との距離に負の符号をつけたものを、 $s_1$ とおけば、
式（a) が成り立つ。
証明
☆☆ 一般の球面単レンズ
レンズの左側の面(光源側の面)に、命題１を適用すると、
点光源からの近軸光線の束がレンズ左面で屈折後、光軸上のどの点に向かう光線束になるかが分かる。
すると、レンズの右面による屈折で、光軸上のどの点に向かうかは、
再度命題１の後半の命題を適用すると求まる。
レンズの厚みによる誤差が無視できる場合には
次の、球面単レンズの基本公式が得られる。
命題２（球面単レンズの基本公式)
レンズの厚みが小さく、厚さによる誤差が無視できるほど小さいときには、
レンズは次の諸性質を持つ。
（１）光軸上の点光源から出た、光軸に近いあらゆる光線（近軸光線)は、
（球面）レンズで屈折し、レンズの光軸のある点に、ほぼ集まり、像を作るか、発散して虚像を作る。
光源とそれぞれの光線のレンズ面までの距離を $s_1$ 、
レンズ面から像までの距離 $s_2$ との間には、
$\frac{1}{s_1} + \frac{1}{s_2} = \frac{1}{f} \qquad \qquad (13)$
という関係が成立つ。
$\quad$ ここでｆはレンズの焦点距離という。
（２）レンズの焦点距離ｆは、
レンズの屈折率ｎ(=空中の光速／レンズ中の光速）、
レンズの左面（光源に面した面）の曲率半径 $r_1$と
レンズの右面（光源と反対側の面）の曲率半径 $r_2$ を用いて
$\frac{1}{f}=(n-1)(\frac{1}{r_1}-\frac{1}{r_2})\qquad \qquad (14)$
で表せる。
証明；
証明終わり
命題2の系；
（１）光軸に近い点光源$S_1$から出る近軸光束はレンズで屈折後、
すべて、ある一点に集まり実像$S_2$ を作るか、
あるいは屈折後に発散し、その光線束を逆に延長すると、ある一点に集まり虚像$S_2$を作る。
（２）光源$S_1$から光軸におろした垂線の足を$\tilde{S}_1$、像$S_2$から光軸に下した垂線の足を$\tilde{S}_2$ とする。
すると$\tilde{S}_1$に点光源をおくと、ここから出る近軸光線束は、レンズで屈折後、点$\tilde{S}_2$ に像を作る。
