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=気体・液体の圧力 = この節では気体や液体を、<br/> 分子や原子という粒子から構成されるという微視的立場でなく、<br/> 巨視的に捉え空間的に滑らかな連続体であるとみなす。<br/> 連続体の内部の微小部分に働く力を考え、其の釣合いについて考え、<br/> 静止した気体・液体の圧力(詳しくは静止圧力)の性質を導く。 ==　気体や液体とは何か== *[[wikipedia_ja:気体 |ウィキペディア(気体)]] *[[wikipedia_ja:液体 |ウィキペディア(液体)]] ==　気体と液体の特徴== 気体と液体は体積の変化には抵抗するが、<br/> 形の変化には、抵抗しない。(ただし非常に速い変化には抵抗する）。<br/> 但し、気体の体積変化への抵抗は小さく、液体は非常に大きい。<br/> ==　静止した気体と液体の圧力== 静止した気体や液体は、その表面または内部に任意の面を考えると、その面で２分される。<br/> それらは、境界面を通して互いに他を押している。その２力は大きさ・方向は等しく、逆向きである(作用反作用の法則)<br/> 単位面積当たりのこの力を'''応力'''とよぶ。<br/> その発生は、重力の存在と前述の気体や液体の特徴(形の変化に抵抗しない)に起因する。<br/> この力の性質を、気体・液体の特徴から導こう。 ===応力は面に垂直に働く　=== 説明は便宜上、液体の語で述べる。<br/> 命題１：<br/> 静止した液体(気体)の表面あるいは内部に任意のなめらかな面(注参照)を考える。<br/> この面上の応力は、常にこの面に直角に働く。<br/> 面と常に直角に働く応力を、'''圧力'''と呼ぶ。<br/> (注)面のどの一点においても、その点にごく近い面の部分だけをみれば、平面とみなせる曲面のこと。 理由；<br/> もし、ある面上のある一点$P$の周辺の微小面部分(Ｓと書く)で、押し合う力がこの面と平行な成分を持つとする。<br/> Ｓは仮定より、平面（の一部）と考えてよい。<br/> 図のように、面部分Ｓとそれと平行な平面の一部Ｓ’から作られる、<br/> 非常に薄い液体の板状部分Ｖを考える。<br/> するとＶがＳを通して液体から受ける力の総和$\vec F_S$は、面Ｓと平行な成分をもつ。<br/> 面ＳとＳ’は、非常に近いので、<br/> Ｓを挟んで押し合う力と、Ｓ’を挟んで押し合う力は、単位面積当たり、ほぼ等しいと考えてよい。<br/> すると、ＶがＳ’を通して液体から受ける力$\vec F_{S'}$は、<br/> Ｓを通して受ける力と大きさと方向はほぼ同じで、逆向きになる。<br/> $\vec F_{S'}$の面Ｓと平行な成分も、$\vec F_S$のＳと平行な成分と大きさはおなじで、逆向きになる。<br/> 液体は自由に形を変えられるので、ＶのＳ面とＳ’面は逆方向に動いてしまい、<br/> 静水という条件に反してしまう。<br/> 従って、<br/> 「ある面上のある一点$P$の周辺の微小面部分Ｓで、押し合う力がこの面と平行な成分を持つ」<br/> という仮定はあり得ないことが示された。<br/><br/> 定義；どの面を考えても直角に働く応力を圧力と呼ぶ。<br/> ===圧力の性質=== 命題２<br/> どの面にも直角に働く応力(圧力)は、どの点でも面の方向によらず一定の強さ(大きさ)をもつ。<br/> 証明；<br/> 液体中の任意の点を$O$とする。<br/> $O$を原点とする、直交右手系$O-xyz$を定める。<br/> $O$を通る任意の面$H$をとる。<br/> $O$点における、<br/> この面における圧力$p$とｘｙ平面における圧力$p_z$、ｙｚ平面、ｚｘ平面における圧力$p_x,p_y$<br/> が等しいことを示そう。<br/> 平面$H$と平行で$O$点の近くを通る平面$H'$が<br/> ｘ軸、ｙ軸、ｚ軸と交わる点をそれぞれ、<br/> $A(\alpha a,0,0),B(0,\alpha b,0),C(0,0,\alpha c)$とおく。図参照。<br/> 四面体$OABC$の外部の液体が、<br/> $\triangle{OBC}$を押す力を$\vec F^x$,$\triangle{OCA}$を押す力を$\vec F^y$,$\triangle{OAB}$を押す力を$\vec F^z$,$\triangle{ACB}$を押す力を$\vec F$<br/> とおく。<br/> 四面体内の液体が静止しているので、<br/> $\vec F^x+\vec F^y +\vec F^z+\vec F=0 \qquad (1) $<br/> が成り立つ。<br/> この式を圧力で表示しよう。<br/> $\lim_{\alpha \to 0}\frac{\|\vec F^x\|}{|\triangle{OBC}|}=p_x$なので、<br/> $\alpha $が十分小さければ<br/> $\|\vec F^x\|=|\triangle{OBC}| p_x=\frac{1}{2}|\alpha b \alpha c|p_x$<br/> 故に、$2\vec F^x=\vec{OB}\times \vec{OC}p_x=\alpha b \alpha c p_x\vec{e_x}$<br/> 同様に$2\vec F^y=\vec{OC}\times \vec{OA}p_y=\alpha c \alpha a p_y\vec{e_y}$、<br/> $2vec F^z=\vec{OA}\times \vec{OB}p_z=\alpha a \alpha b p_z\vec{e_z}$<br/> $2\vec F=\vec{AC}\times \vec{AB}p=p(-\alpha a,0,\alpha c)\times (-\alpha a,\alpha b,0)$<br/> これらを(1)式に代入して<br/> $p_x\vec{e_x}+p_y\vec{e_y}+p_z\vec{e_z}+\vec{AC}\times \vec{AB}p=0 \quad (2)$<br/> これを計算すると、<br/> $\left({\alpha}^{2}bc(p_x-p),{\alpha}^{2}ca(p_y-p),{\alpha}^{2}ab(p_z-p)\right)=0$<br/> これより、$p=p_x=p_y=p_z$　　　証明終わり。<br/> 命題３<br/> 一様な重力のもとで静止している気体・液体内では、同一水平面上での圧力の大きさは一定である。　<br/> 図示した液体部分$V$が静止しているので、$V$に作用する力の総和が零になっている。<br/>#ref(fig-GENPHY00010207Q-01.jpg) このことから、この命題は容易に証明できる。<br/> ===水圧の性質=== 水は圧力によってほとんど密度を変えない。 すると次の命題が有用である。 命題４<br/> もし液体の密度$\rho$が圧力によって変化しないならば、　<br/> 深さ$l_1$の水平面$H_1$上の圧力$p_1$と　　<br/> 深さ$l_2 \quad(l_2>l_1)$の水平面$H_2$上の圧力$p_2$には　　<br/> 次の関係が成り立つ。　<br/> $p_2=p_1+\rho g(l_2-l_1)$　　<br/><br/> 図示した液体部分$V$が静止しているので、$V$に作用する力の総和が零になっている。<br/> このことから、この命題は容易に証明できる。<br/> '''命題５　アルキメデスの浮力の原理'''<br/> 物体Wを比重$\rho[kg/m^3]$の水(液体)に入れ、水没した部分Aの体積をV$[m^3]$とする。<br/> この時、<br/> (１) この物体Wの重量は、ρVｇ[N]である。ここでｇ[N/kg]は重力加速度<br/> (２) 物体は取り除き、物体の水没していた部分Aを、<br/> これと同じ形で周りの水(液体)と同じ比重の剛体A'で入れ替える。 図参照 #ref(fig-GENPHY00010207-01.jpg)　　 剛体の重心を$G_{A'}$とおく。これを'''浮心'''と呼ぶ。<br/> 物体Wに働く水圧の合計(浮力$\vec B$,buoyancy)は<br/> $G_{A'}$に作用する鉛直上向きで、大きさρVｇの力とみなせる。<br/> 式で書くと、$\vec B=-\rho V\vec g$<br/> 証明<br/> 物体Wを水に入れた時と、剛体A'を入れた時の<br/> 水面の高さは同じになり、A と A'は重なる。<br/> A（とA')の水中の表面を微小部分$S_{i},i=1,2,,,N$に分割する。<br/> 水圧は、水面下の深さだけできまるので、<br/> 物体の水没部分Aの表面の微小部分$S_{i}$が<br/> 周りの水から受ける力(水圧×面積)$\vec{f}_i$は、<br/> 剛体A'の対応する表面$S_{i}$が周りの水から受ける力に等しい。<br/> $S_{i}$は微小なので、水圧$\vec{f}_i$の作用点が定まる。<br/> 空間の任意の点Oを原点に選び、この作用点を位置ベクトル$\vec{r}_i$で表す。<br/> 剛体A'は静止しているので、釣り合っている。<br/> すると、[[http://ja.iwschool.org/wiki/%E7%89%A9%E7%90%86/%E5%89%9B%E4%BD%93%E3%81%A8%E5%9B%9E%E8%BB%A2%E5%8A%9B |2.5　剛体と回転力]] の「剛体の釣合」の命題の系から、<br/> 浮力=水圧の合計=$\sum_{i}\vec{f}_i=-M\vec g$,<br/> であり、原点周りの浮力のモーメントは<br/> $\sum_{i}\vec{r}_i　\times \vec{f}_i=-\overrightarrow{OG_{A'}} \times M\vec g$<br/> である。<br/> 後者から、浮心$G_{A'}$周りの浮力のモーメントは零となることが導かれ、 剛体の運動に関する限り、作用点を浮心と考えてよいことが分かる。<br/> 何故ならば、 *[[wikipedia_ja:アルキメデスの原理|ウィキペディア(アルキメデスの原理)]]　 ===気体の圧力と大気圧=== 気体は圧力が増すと縮むので、命題３のⅱ）の結論は成立しない。<br/> 大気は静止していると仮定し、地表の大気圧から高度ｚでの大気圧を求めてみよう。 地表の一点を原点とし、鉛直上方をｚ軸の正方向になる座標$O-xyz$をいれる。<br/> 図のように、下底面が高さ$z$、上底面が高さ$z+h$の、単位断面積の角柱$V$を考える。<br/> その部分の気体が受ける力の和は零となるので、<br/> 次式が成り立つ。<br/> $p(z+h)+mg=p(z) \qquad \qquad (1)$<br/> ここで<br/> ・$p(z)$は高さ$z$の地点の大気圧（命題３のⅰ）から、高度が同じ水平面上で圧力は一定）<br/> ・$m$は$V$の質量。$V$の体積$h$と平均質量密度$\rho$の積。<br/> 圧力が大きいと空気は縮み質量密度は高くなるので、両者の関係を求めねばならない。<br/> 空気体積の変動にともなう温度変化がないとすると、<br/> ボイルの法則(３章１節　熱とエネルギー参照)から、<br/> $p\frac{V}{m}=c$（$c$は温度だけに依存する数）<br/> 質量密度$\rho=\frac{m}{V}$を代入すると、<br/> $\frac{p}{\rho}=c$,ゆえに、$\rho=\frac{p}{c}$<br/> $\frac{1}{c}$を、$c$とおくと、<br/> $\rho=cp　　\qquad \qquad (2)$<br/> この質量密度と圧力の関係を用いると、<br/> $m=h\rho \approx hcp(z)$（ｈが小さいほど差は少なくなる）<br/> この式を(１)式に代入して、<br/> $p(z+h)+cgp(z)h\approx p(z) $、変形すると　<br/> $\frac{p(z+h)-p(z)}{h} \approx -cgp(z) $。これより<br/> $\frac{dp(z)}{dz}=\lim_{h\to 0}\frac{p(z+h)-p(z)}{h}= -cgp(z) $<br/> を得る。これを積分して<br/> $p(z)=p_{0}e^{-cgz}$<br/> を得る。<br/> ここで$p_{0}$は、地表での圧力、$e$は[[wikipedia_ja:ネイピア数 |ネイピア数]]である。<br/> 地表での質量密度が$\rho_{0}$ならば,(2)式から、<br/> $c=\frac{\rho_{0}}{p_{0}}$ === 圧力の単位 === 圧力は、単位面積当たりの力なので、その単位は面積の単位$m^2$と力の単位$N$から得られる。<br/> $Pa=N/m^2=kg\cdot m^{-1}\cdot s^{-2}$<br/> が圧力の単位で、パスカルと呼ばれる。

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