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=音と音波=
音波とは、狭い意味では、空気の粗密の振動が伝わっていく縦波である。<br/>
広義には、気体、液体、固体の中を伝わる縦波（粗密波）を音波という。<br/>
音波は波なので、反射、屈折、回折、干渉など、波に共通する特有の性質をもつ。<br/>
そのため、「4.1　波の性質」で述べたことは、すべて成立する。<br/>

==音波の伝わり方==
===音波の速さ===
乾燥した空気をつたわる音波の速さ　$V$　は<br/>
空気温度 t℃　が高くなると早くなり、<br/>
$V=331.3+0.6 t  \qquad \qquad (1)$<br/>
で表せる(注参照）。<br/>
液体や固体中の音波の速さは、空気中よりずっと大きい。<br/>
音速の測定や理論研究の歴史、種々の媒質中の音速については、
*[[wikipedia_ja:音速 |ウィキペディア(音速)]]
を参照のこと。<br/><br/>
(注)　空気は静止していると仮定している。<br/>
一定速度で動く空気中では、<br/>
その空気に対する音の相対速度が、式（１）で表される。

===音の3要素   ===
音の3要素 とは次の3つである。<br/>

（１）音の高さ；<br/>
振動数の高い音ほど、高音に聞こえる。<br/>
１オクターブ高い音とは、振動数が2倍になることをいう。<br/>
ちなみに、人間の耳に聞こえる音は、振動数が20Ｈｚから2万Ｈｚの音である。<br/>
可聴音という。<br/>
（２）音の強さ；<br/>
音には強く聞こえる音と弱く聞こえる音がある。<br/>
音の強弱は、媒質の密度、波の振幅と振動数によって決まる。<br/>
媒質密度と振動数が同じならば、振幅の大きな音ほど強く聞こえる。<br/>
（３）音色；<br/>
発音体が違うと振動数と強さが同じ音でも、音の感じが違う。<br/>
これを音色あるいは、ねいろという。<br/>
波の多くは、波形が正弦関数で表せないので、<br/>
振動数や振幅が同じでも、波形が異なるため音色が異なる。<br/>

==音の性質==
以下の（１）から（７）までの音の性質については、<br/>
*[[wikibooks_ja:高等学校理科 物理I 波/音波と振動|高等学校理科 物理I 波/音波と振]動]で学んでください。<br/>
以下には、簡単に要点を補足をします。<br/>
この節では、座標系を考えるときは、空気が静止してみえる慣性座標系を用いる。<br/><br/>
==='''（１）音のうなり'''===
振動数（周波数）がわずかに異なり、変位の方向が等しい2つの音波（波）が干渉して、<br/>
振動数が中間とみなせ、<br/>
振幅がゆっくり周期的（振動数は2つの音波の振動数の差に等しい）に変わる合成波を生ずる現象を言う。<br/>
音声波では、ウォーンウォーンという、うなりに似た音に聞こえるため、「うなり」と言われる。<br/>
一般の波でも、うなりは当然生じる。<br/>
*[[wikipedia_ja:うなり |ウィキペディア(うなり)]]
<br/><br/>
==='''（１）音のうなり'''===
振動数（周波数）がわずかに異なり、変位の方向が等しい2つの音波（波）が干渉して、<br/>
振動数が中間とみなせ、<br/>
振幅がゆっくり周期的（振動数は2つの音波の振動数の差に等しい）に変わる合成波を生ずる現象を言う。<br/>
音声波では、ウォーンウォーンという、うなりに似た音に聞こえるため、「うなり」と言われる。<br/>
一般の波でも、うなりは当然生じる。<br/>
*[[wikipedia_ja:うなり |ウィキペディア(うなり)]]
<br/><br/>
====うなりに関する命題  ====
2つの波の変位の方向が同じなので、その方向を、変位量の座標軸(ｙ軸)に選ぶ。すると<br/>
音源１と音源２からの正弦波を個別に、ある地点Aで観測すると、<br/>
その変位量は,時刻原点を適切に選べば、<br/>
$y_1=A_1\sin{2\pi \nu _{1}t}$<br/>
$y_2=A_2\sin{(2\pi \nu _{2}t+\theta)}$<br/>
と書ける。<br/>
ここで、　$|\nu _{1}-\nu _{2}|$　は微小数。<br/>
この2つの波が同時にA地点にくる場合、その合成波は次の命題で与えられる。<br/>
命題；<br/>
適切に時間の原点を選び、<br/>
$\nu:=\frac{\nu _{1}+\nu _{2}}{2}$、　$\Delta:=\frac{\nu _{1}-\nu _{2}}{2}$　とおけば、<br/>
$y(s):=y_1(s)+y_2(s)$<br/>
$=\sqrt{A_{1}^2+A_{2}^2+2A_1A_2\cos{(2\pi 2\Delta s+2\xi_1)}}
\sin{(2\pi \nu s+\xi)} \qquad (a)$<br/>
ここで、$\xi_1=\frac{\nu+\Delta}{2\Delta}\theta \qquad (b) $　<br/>
$\qquad \xi$　は、　<br/>
$\qquad \tan{\xi}=\frac{(A_1-A_2)\sin{(2\pi \Delta s+\xi_1)}}{(A_1+A_2)\cos{(2\pi \Delta s+\xi_1)}}\qquad (c)$<br/>
で与えられる。<br/>
注を参照のこと。<br/><br/>
証明；<br/>
$\nu_1=\nu+\Delta,\quad \nu_2=\nu-\Delta$　なので、<br/>
$y_1=A_1\sin{2\pi \nu _{1}t}=A_1\sin{(2\pi \nu t + 2\pi \Delta t)}$<br/>
$y_2=A_2\sin{(2\pi \nu _{2}t +\theta)}=A_2\sin{(2\pi \nu t - 2\pi \Delta t +\theta)}$<br/>
両者の初期位相角が、絶対値が等しく、逆符号になるよう、時間の原点を変えよう。<br/>
そのため、時間原点を　a　だけ移動させた時間を　s　とおくと、$t=s+a$　。<br/>
これを、上の2つの式に代入して、変形すると<br/>
$y_1=A_1\sin{\left(2\pi \nu s +2\pi \Delta s+(2\pi \nu a+2\pi \Delta a)\right)}$<br/>
$y_2=A_2\sin{\left(2\pi \nu s -2\pi \Delta s+(2\pi \nu a-2\pi \Delta a +\theta)\right)}$<br/>
初期位相条件を満たすような　a　を求めるため、<br/>
$(2\pi \nu a+2\pi \Delta a)=-(2\pi \nu a-2\pi \Delta a +\theta)$<br/>
とおき、a　を求めると、$a=\frac{-\theta}{4\pi \nu}$<br/>
すると、それぞれの初期位相は、<br/>
$\xi_1=(2\pi \nu +2\pi \Delta )\frac{-\theta}{4\pi \nu}=-\frac{\nu+\Delta}{2\nu}\theta $<br/>
$\xi_2=-\left((2\pi \nu -2\pi \Delta)\frac{-\theta}{4\pi \nu}  +\theta\right)=-\xi_1$<br/>
このため、<br/>
$y_1=A_1\sin{\left(2\pi \nu s +(2\pi \Delta s+\xi_1)\right)}$<br/>
$y_2=A_2\sin{\left(2\pi \nu s -(2\pi \Delta s+\xi_1)\right)}$<br/>
これら2式に、三角関数の加法定理を適用すると、<br/>
$y_1=A_1\sin{\left(2\pi \nu s +(2\pi \Delta s+\xi_1)\right)}$<br/>
$=A_1\sin{(2\pi \nu s)} \cos{(2\pi \Delta s+\xi_1)}+A_1\cos{(2\pi \nu s)} \sin{(2\pi \Delta s+\xi_1)}$<br/>
$y_2=A_2\sin{(2\pi \nu s)} \cos{(2\pi \Delta s+\xi_1)}-A_2\cos{(2\pi \nu s)} \sin{(2\pi \Delta s+\xi_1)}$<br/>
従って<br/>
$y=y_1+y_2$ <br/>
$=(A_1+A_2)\sin{(2\pi \nu s)} \cos{(2\pi \Delta s+\xi_1)}+(A_1-A_2)\cos{(2\pi \nu s)} \sin{(2\pi \Delta s+\xi_1)}$<br/><br/>

（注）$A_1 \neq A_2$　のときは、<br/>
$\quad \tan{\xi}=\frac{(A_1-A_2)\sin{(2\pi \Delta s+\xi_1)}}{(A_1+A_2)\cos{(2\pi \Delta s+\xi_1)}}\qquad (c)$<br/>
から、$\xi$　は時刻　ｓ　とともに振動する。<br/>
このため、合成波の形は振動数　$\nu$　の正弦波からずれる。<br/>
このずれは、$a_1$と  $A_2$　が近いほど小さくなる。<br/>
$A_1=A_2$　のときは、式ｃから、$\xi=0$　となり、式 a は、<br/>
$y_1+y_2=\sqrt{A_{1}^2+A_{2}^2+2A_1A_2\cos{(2\pi 2\Delta s+2\xi_1)}}
\sin{(2\pi \nu s)} \qquad (a')$<br/>
となるので、<br/>
合成波は、振動数　$\nu $　の正弦波が振幅をゆっくり周期的に変動させる波になる。<br/>
これより2つの正弦波の合成波は、<br/>
両者の振動数が近く、両者の振幅も近いならば、<br/>
「振動数(周波数)が2つの元の波の振動数の中間で、<br/>
その振幅が　振動数　$|2\Delta|=|\nu _{1}-\nu _{2}|$　で振動する波形」<br/>
に近いことが分かる。<br/>
これにより、ウォーンウォーンという、うなりを生じる理由が理解できる。

==='''（２）発音体の振動（その１）。弦の固有振動'''===
張った弦をこすったり、はじいて振動させると、波が起き、両側に進行し、固定端で反射する。<br/>
反射波と進行波は重なり合って合成波である定常波ができる（注参照）。<br/>
弦は、図の実線と点線の間を往復運動する。
弦の両端は固定され振動しないので、定常波の節になる。<br/>
この定常波の振動を、弦の固有振動、その振動数を固有振動数という。<br/>
[[File:GENPHY00010402-01.pdf|right|frame|図　弦の固有振動]]<br/><br/>
'''（２－１）定常波の波長'''<br/>
両端の変位が零であることから、定常波動の波長　$\lambda$　と弦の長さ　$l$　の間には次の関係が成立つことが分かる。<br/>
$l=\frac{\lambda}{2}n,\quad (n=1.2,3,,,)$　変形すると<br/>
$\lambda=\frac{2l}{n},\quad (n=1.2,3,,,)$ <br/>
ここで、ｎは定常波の腹の数。<br/>
上の式から、$\lambda$　は　ｎ　の関数であることがわかるので、$\lambda_n$ とかく。<br/>
すると     <br/>
$\lambda_n=\frac{2l}{n},\quad (n=1.2,3,,,)   \qquad \qquad (2)$ <br/>
腹の数が１の固有振動を基本振動(１倍振動)、$n \geq 2$の固有振動を、ｎ倍振動と呼ぶ。<br/><br/>

進行波の速さをＶとし、ｎ倍振動数を $f_n$　、その波長を$\lambda_n$　とかくと、
$V=f_n \lambda_n$　 <br/>
$f_n =\frac{V}{2l}n \quad (n=1.2,3,,,) \qquad \qquad (3)$ <br/>
が成立つ。<br/><br/>
(注）「1.4.6.3 定常波と進行波」を参照のこと。<br/><br/>
'''（２－２）弦を伝わる波の速さ'''<br/>
未完<br/>
==='''（３）発音体の振動（その２）。気柱の振動'''===
細長い管の中の柱状の空気のことを気柱という（注参照）。<br/>
管中の波は、その両端で反射し、元の波と反射波は重ねあって合成波をつくる。<br/>
この合成波は定常波になる。<br/>
その波長や周波数（振動数）は、ある固有の値しか取れない。<br/>
これらについて学ぶ。<br/>
波の変位量としてなにを用いているかで、同じ端でも自由端にも固定端にもなるので注意してください。<br/><br/>
(注)管の断面の大きさが音波の波長に比べて小さいと、<br/>
管のなかの音波は、管の軸に沿って進む平面波になる。<br/>
気柱ではこのような波を扱う。<br/><br/>
参考文献；<br/>
[[wikibooks_ja:高等学校理科 物理I 波/音波と振動|ウィキブックス(高等学校理科 物理I 波/音波と振動 1.3	気柱の振動)]]<br/><br/>
$\quad $'''(3.1）	気柱の固有振動'''<br/>
以下では、管の長さを　$l$　,音速を　$V_s$　で表す。<br/>
$\qquad $'''(3.1.1）　閉管の場合'''<br/>
図を参照のこと。
[[File:GENPHY00010402-022.pdf|right|frame|図　閉環の中の気柱にできる定常波]]<br/><br/>
$\qquad \quad $　閉管とは、一方が閉じ他端が開放されている音響管のこと。<br/>
$\qquad \quad $ この管の定常波は、片方の端が腹で他端が節になる。<br/>
$\qquad \quad $　音を空気の位置の振動とみると、閉端は固定端で定常波の節、開放端は自由端で、定常波の腹になる。<br/>
$\qquad \quad $　疎密波と考えると、閉端は自由端で定常波の腹、開放端は固定端で定常波の節になる。<br/>
$\qquad \quad $　波長が最も長い定常波は、<br/>
$\qquad \quad $　一方の端が腹で他端が節になり、他に腹も節もない波であり、<br/>
$\qquad \quad $　'''基本振動'''という。この定常波は、気柱の長さ　ｌ　の中に$\frac{1}{4}$ 波長あるので、<br/>
$\qquad \quad $ 波長は　$\lambda_1=4l$,周波数は　$f_1=\frac{V_s}{\lambda_1}=\frac{V_s}{4l}$　である。<br/>
$\qquad \quad $　波長が２蕃目に長い定常波は、<br/>
$\qquad \quad $ 節である固定端から $\frac{2l}{3}$ の所にも節をもち、この間は波長の2分の一、<br/>
$\qquad \quad $ 残りの部分に波長の4分の一があるので、<br/>
$\qquad \quad $ 気柱部分は　$\frac{3}{4}$ 波長である。<br/>
$\qquad \quad $ 故に波長は　$\lambda_2=\frac{4l}{3}$,周波数は$f_2=\frac{V_s}{\lambda_2}=\frac{3V_s}{4l}=3f_1$で3倍振動である。<br/>
$\qquad \quad $ 一般にｎ($\geq 1$)番目の振動は、長さｌの気柱の中に　<br/>
$\frac{1}{2}(n-1)+\frac{1}{4}=\frac{2n-1}{4}$　波長分あるので、<br/>
$l=\frac{\lambda_{n}}{2}(n-1) +\frac{\lambda_{n}}{4} \qquad \qquad (a)$<br/>
$\qquad \quad $   ここで、$\lambda_n$　はこの定常波の波長、$\frac{\lambda_{n}}{2}$　は、節と節の間の距離(=腹と腹の距離)を表す。<br/>
$\qquad \quad $　故に波長　$\lambda_n=\frac{4l}{2n-1}$、　周波数　$f_n=\frac{V_s}{\lambda_n}=\frac{(2n-1)V_s}{4l}=(2n-1)f_1$　で,(2n-1)倍振動。<br/><br/>

$\qquad$'''(3.1.2）　開管の場合'''<br/>
図を参照のこと。
[[File:GENPHY00010402-03.pdf|right|frame|図　開環の中の気柱の定常波]]<br/><br/>
$\qquad \quad $　'''開管'''とは、両端とも開放された音響管のこと。<br/>
$\qquad \quad $　波を空気の位置の振動とみると、両端は自由端であり、<br/>
$\qquad \quad $　この管の定常波は、両方とも腹になる。<br/>
$\qquad \quad $　波を粗密波とみると、両端は固定端であり、<br/>
$\qquad \quad $　この管の定常波は、両方とも節になる。<br/>
$\qquad \quad $ 　波長が最も長い定常波は、腹(ないし節)が両端にだけあるもので、<br/>
$\qquad \quad $ 　'''基本振動'''と呼ぶ。長さｌの気柱中に2分の一波長あるので、<br/>
$\qquad \quad $　波長は　$\lambda_1=2l$、周波数(振動数)は　$f_1=\frac{V_s}{\lambda_1}=\frac{V_s}{2l}$である。<br/>
$\qquad \quad $  ２番目に波長の長い定常波は、両端と管の真中に腹（あるいは節)がある波で、<br/>
$\qquad \quad $  波長は　$\lambda_2=l$、周波数は　$f_2=\frac{V_s}{\lambda_2}=\frac{V_s}{l}=2f_1$であり、'''2倍振動'''という。<br/>
$\qquad \quad $ 一般にｎ($\geq 1$)番目の振動は、長さｌの気柱の中に　
$\frac{1}{2}n$　波長分あるので、<br/>
$\qquad \quad $　$l=\frac{1}{2}n\lambda_n　　\qquad \qquad (b)$<br/>
$\qquad \quad $ 故に、波長は　$\lambda_n=\frac{2l}{n}$　,周波数は　$f_n=\frac{nV_s}{2l}$ でｎ倍振動。<br/><br/>
$\qquad$'''(3.1.3）両端閉管'''　<br/>
$\qquad \quad $ 両端とも閉じた音響管を'''両端閉管'''という。<br/>
$\qquad \quad $ 管内の空気の疎密波の固有振動は<br/>
$\qquad \quad $ 両端を節とする定常波の振動である。<br/><br/>
$\quad$（3.1.4）開口端補正　<br/>
$\qquad \quad $これまで開口端の圧力は大気圧と等しい一定値になると仮定し、<br/>
$\qquad \quad $疎密波として考えると節、空気の位置の振動と考えると、腹になるとしてきた。<br/>
$\qquad \quad $しかし厳密には、開口部から空気を吹き出そうとすると、<br/>
$\qquad \quad $外の空気から圧力を受けるので、管の入り口は完全に自由に空気の移動ができるわけではない。<br/>
$\qquad \quad $そのため、音を疎密波と考えると節、また空気の位置変動の振動と考えるときには腹は、開口部から少しはみ出す。<br/>
$\qquad \quad $ そこで、腹の位置を一層正確に知るためには、この量を補正する必要がある。<br/>
$\qquad \quad $ 本テキストでは、この問題は扱わない。<br/><br/>

==='''（４）固有振動と共鳴・共振'''===
張った弦や気柱の空気の振動などは、それぞれ固有の定常振動数をもつことが分かった。一般に、振動する系は、それぞれ固有の振動数を持つ。<br/>
これを系の'''固有振動'''という。<br/>
振動系の固有振動数と等しい振動数の力をこの系に与えると<br/>
この系は激しく振動し始める。この現象を'''共鳴'''または'''共振'''と呼ぶ。<br/>
これについては下記もご覧ください。<br/>
*[[wikipedia_ja:固有振動|ウィキペディア（固有振動）]] 
*[[wikipedia_ja:共鳴|ウィキペディア（共鳴）]]
<br/>
==='''（５）ドップラー効果'''===
皆さんも、日ごろ<br/>
救急車のサイレンは、近づいているときは高い音に聞こえ、通り過ぎた瞬間に<br/>
低い音にかわることに気付いているでしょう。<br/>
一般に、音源の音を、音源に対し動いている人が聞くと、
元の音より高い周波数(＝振動数)や低い周波数に聞こえる。
これを「ドップラー効果」という。<br/>
実用上重要な原理なので、やや詳細に議論しよう。<br/><br/>
命題１<br/>
音速を $V_s$　とする。<br/>
音源が周波数ｆの音を出し、静止している観測者に速度　V$\gt 0$　で近づくとき、<br/>
観測者が聞く音の周波数　$\tilde{f}$　は、<br/>
$\tilde{f}=\frac{V_s}{V_s-V}f　\qquad \qquad (4)$　<br/>
である。　ここで、$V \lt V_s$　である。<br/>
音源が通り過ぎて遠ざかるようになった瞬間に、観測周波数は急減し、<br/>
$\tilde{f}=\frac{V_s}{V_s+V}f　\qquad \qquad (4')$　<br/><br/>
証明　<br/>
音源から時刻　t=０　から一秒間だけ音を出すとする。<br/>
時刻０での、音源と観測者との距離を　$L$　とすると、<br/>
この音が観測される時刻は　$t_1=\frac{L}{V_s}$  <br/>
最後(t=1)の音は、音源と観測者の距離が　$L-V$　のとき発せられるので、<br/>
観測される時刻は　$t_2=1+\frac{L-V}{V_s}$　<br/>
この間にf回の振動が観測されるので、一秒間あたりの振動数（周波数）は<br/>
$\frac{f}{t_2-t_1}=\frac{V_s}{V_s-V}f$<br/><br/>
命題２<br/>
静止音源が周波数ｆの音を出している。<br/>
観測者が速さ　V($\gt 0$)　で音源に近づいているときに聞くこの音の周波数 $\tilde{f}$ は、<br/>
$\tilde{f}=\frac{V_s+V}{V_s}f　\qquad \qquad (5)$<br/>
ここで、　$V_s$　は、音速である。<br/>
観測者が音源を通り過ぎた瞬間に、観測音の周波数は急減し、
$\tilde{f}=\frac{V_s-V}{V_s}f　\qquad \qquad (5')$<br/>
に変わる。<br/><br/>
証明<br/>
音源から一秒間(時刻0から、時刻１まで)だけ周波数ｆの音を出すとする。<br/>
このときの観測者と音源の距離を　L　とおく。<br/>
すると、速さVで音源に近づく観測者が、<br/>
$\quad $ 最初の音を聞く時間　$t_1$　は、<br/>
$\qquad $ $L-Vt_1=V_s t_1$<br/>
$\quad $ 最後の音を聞く時間　$t_2$　は、<br/>
$\qquad $ $L-Vt_2=V_s (t_2-1)$<br/>
これら2式から、<br/>
$t_2-t_1=\frac{V_s}{V_s+V}$
この間に、音はf回　振動しているので、一秒当たりの振動の回数(周波数、振動数)は、<br/>
$\tilde{f}=\frac{V_s+V}{V_s}f$<br/>
同様に考えると、
観測者が音源を通り過ぎた瞬間からは、音源から　速さ　V　で遠ざかるため、
$\tilde{f}=\frac{V_s-V}{V_s}f$<br/>
が、得られる。<br/><br/>
次に、一つの直線上を、音源と観測者がともに等速度で運動している場合の<br/>
ドップラー効果について考察する。<br/>
色々なケースを統一的に扱うため、空気が静止して見える一次元の慣性座標系を
用いる。<br/><br/>

命題３<br/>
x軸上を、音源は速度　$v$　で等速運動しながら周波数(振動数)　$f$　の音を出す。
観測者はx軸上を速度　$u $　で等速運動している。<br/>
（１）観測者が音源の負側にいる場合<br/>
観測者は、<br/>
$\tilde{f}=\frac{V_s+u}{V_s+v}f  \qquad \qquad (6)$<br/>
の周波数の音を聞く。  ここで、　$V_s$　は音速である。<br/>
（２）観測者が音源の正側にいる場合<br/>
観測者は、<br/>
$\tilde{f}=\frac{V_s-u}{V_s-v}f\qquad \qquad (6')$<br/>
の周波数の音を聞く。  ここで、　$V_s$　は音速である。<br/><br/>
証明<br/>
(1)の場合（図参照）<br/><br/>
[[File:GENPHY00010402-04.pdf|right|frame|図　]]<br/><br/>
音源が時刻　$t \in [0,1]$　の間だけ、周波数ｆの音を出すと仮定する。<br/>
時刻　t=0　における観測者と音源の距離を　L　とおく。<br/>
すると、観測者が最初の音を聞く時刻　$t_1$　は<br/>
$L-ut_1=V_st_1$<br/>
を満たす。<br/>
時刻ｔ＝１のときの、観測者と音源の距離は　$L-u+v$ なので<br/>
観測者が最後の音を聞く時刻　$t_2$　は、<br/>
$L-u+v-u(t_2-1)=V_s(t_2-1)$<br/>
を満たす。<br/>
これら2式から<br/>
$t_2-t_1=\frac{V_s+v}{V_s+u}$<br/>
この間に、観測者の聞く音は、f回振動しているので、<br/>
一秒間あたりの振動の回数(周波数あるいは振動数)は<br/>
$\tilde{f}=f \div (t_2-t_1)=\frac{V_s+u}{V_s+v}f$<br/><br/>
(2)　観測者が音源の正側にいる場合<br/>
同様にして証明できるので省略。<br/>
証明終わり<br/><br/>
（注）この命題から、観測者が音源とすれ違うか追い越すと、その瞬間に観測周波数は急変することが分かる。<br/><br/>
最後に、超音波による血流速度の測定に応用される命題を説明する。<br/><br/>
命題４<br/>
周波数fの音を出している固定音源に、観測者がいて、<br/>
速さ　ｖ　で近づく板からの反射音を観測すると、周波数は<br/>
$\tilde{f}=\frac{V_s+v}{V_s-v}f=(1+\frac{2v}{V_s-v})f$<br/><br/>
証明<br/>
記述を簡単にするため、音源は、時刻０から一秒間だけ音を出すとする。<br/>
時刻ｔ＝０　の、音源と板との距離を　L　とおくと、<br/>
時刻　ｔ　における音源と板との距離は　$L(t)=L-vt$　で表せる。<br/>
（１）最初(t=0)にだした音の反射音が聞こえる時刻　$t_1$<br/>
最初の音が出たときの音源と板との距離は　$L(0)=L$<br/>
最初の音が板に届く時刻を　$t^{1}_{1}$　とする。<br/>
この間、音は　$V_{s}t^{1}_{1}$　だけ進み、
板は　音源方向に　$vt^{1}_{1}$　だけ近づくので、<br/>
$\quad V_{s}t^{1}_{1}+vt^{1}_{1}=L(0)$<br/>
故に、　$t^{1}_{1}=\frac{L(0)}{V_{s}+v} \qquad \qquad (7)$<br/>
この時刻に最初の音の反響音が発生する。<br/>
このときの反響音源と観測者の距離は、$L(t^{1}_{1})$　なので、<br/>
観測者に到達するまでに要する時間は　$\frac{L(t^{1}_{1})}{V_s}$<br/>
故に、<br/>
$t_1=t^{1}_{1}+\frac{L(t^{1}_{1})}{V_s}\qquad \qquad (8)$<br/>
（2）最後(t=1)にだした音の反射音が聞こえる時刻　$t_2$<br/>
最後(t=1)の音が出たときの音源と板との距離は　$L(1)$　。　<br/>
最後の音が板に届く時刻を　$t^{2}_{1}$　とする。<br/>
この間、音は　$V_{s}(t^{2}_{1}-1)$　だけ進み、
板は　音源方向に　$v(t^{2}_{1}-1)$　だけ近づくので、<br/>
$\quad V_{s}(t^{2}_{1}-1)+v(t^{2}_{1}-1)=L(1)$<br/>
故に、　$t^{2}_{1}=\frac{L(1)+V_s+v}{V_{s}+v}= \frac{L(0)+V_s}{V_{s}+v}\qquad \qquad (9)$<br/>
この時刻に最初の音の反響音が発生する。<br/>
このときの反響音源と観測者の距離は、$L(t^{2}_{1})$<br/>
なので、観測者に到達するまでに要する時間は　$\frac{L(t^{2}_{1})}{V_s}$<br/>
故に、<br/>
$t_2=t^{2}_{1}+\frac{L(t^{2}_{1})}{V_s}\qquad \qquad (10)$<br/>
(3)観測者の聞く反響音の周波数<br/>
最初の音の反響音から、最後の音の反響音までの時間は,式(8)、(10)から<br/>
$T:=t_2-t_1=t^{2}_{1}-t^{1}_{1}+\frac{1}{V_s}(L(t^{2}_{1})-L(t^{1}_{1}))$<br/>
$=(t_2-t_1)(1-\frac{v}{V_s})=\frac{V_s-v}{V_s+v}$<br/>
この間にf回の振動があるので、周波数は<br/>
$\tilde{f}=\frac{f}{T}=\frac{V_s+v}{V_s-v}f$<br/><br/>

命題５（命題4の一般化)<br/>
原点にある静止音源Oが、周波数　ｆ　で同位相の音を四方に出している。<br/>
この音源を通る　x　軸上を,<br/>
観測者　$P_1$　と反射板　$P_2$　がそれぞれ等速　$v_1$、$v_2$　で運動している。<br/>
前者の時刻　ｔ　の位置を　$L_1(t)=L_{1,0}+v_{1}t$　と表わし、<br/>
後者の時刻　ｔ　位置を　$L_2(t)=L_{2,0}+v_{2}t$　　と表す。<br/>
但し,考察時間[0,T]中は、　$0 \lt L_1(t) \lt L_2(t)$　と仮定し、<br/>
音速は　$V_s$　とする。　<br/>
このとき、観測者　$P_1$　が聞く、<br/>
反射板　$P_2$　による反射音の周波数は、<br/>
$\tilde{f}=\frac{V_s+v_1}{V_s+v_2}\frac{V_s-v_2}{V_s}f$<br/><br/>
証明；<br/>
記述を簡単にするため、音源は時刻０から一秒間だけ音を出すと仮定する。<br/>
この音が反射板で反射し、観測者に聞こえる時間区間<br/>
　$[t^{0}_{P_1},t^{1}_{P_1}]$　を求めよう。<br/>
(1) まず、t=0　に音源から出た音が反射して観測者に届く時刻　$t^{0}_{P_1}$　を求めよう。<br/>
2段階にわけて計算する。<br/>
1)、最初(t=0)の音が反射板で反射する時刻　$t^{0}_{P_2}$　。<br/>
音は　x　軸の正方向にも速度　$V_s$　で進むので、時刻　$t^{0}_{P_2}$　には、<br/>座標　$V_{s}t^{0}_{P_2}$　の点に達する。<br/>
時刻　$t^{0}_{P_2}$　における反射板の位置は、　$L_2(t^{0}_{P_2})=L_{2,0}+v_{2}t^{0}_{P_2}$　なので、<br/>
$V_{s}t^{0}_{P_2}=L_{2,0}+v_{2}t^{0}_{P_2}$　<br/>
これより、$t^{0}_{P_2}=\frac{L_{2,0}}{V_s-v_2} $<br/>
2)　反射音が観測者に届く時刻　$t^{0}_{P_1}$　。　<br/>
反射板　$P_2$　で反射した音は、ｘ軸　の負方向に　$V_s$　の速さで進む。<br/>
他方、観測者は　ｘ軸　の正方向に、速さ　$v_1$　で進むので<br/>
両者は　$V_s+v_1$ の速さで近づく。<br/>
音が反射した瞬間の、観測者と反射板の距離は　$L_2(t^{0}_{P_2})-L_1(t^{0}_{P_2})$
<br/>
そこで、音が反射後、観測者に届くまでにかかる時間は、<br/>
$\frac{L_2(t^{0}_{P_2})-L_1(t^{0}_{P_2})}{V_s+v_1}$<br/>
$=\frac{(L_{2,0}-L_{1,0})+(v_2-v_1)t^{0}_{P_2}}{V_s+v_1}$<br/>
故に、<br/>
$t^{0}_{P_1}=t^{0}_{P_2}+\frac{(L_{2,0}-L_{1,0})+(v_2-v_1)t^{0}_{P_2}}{V_s+v_1}$<br/>
$=\frac{L_{2,0}-L_{1,0}}{V_s+v_1}+(1+\frac{v_2-v_1}{V_s+v_1})t^{0}_{P_2}$<br/>
$=\frac{L_{2,0}-L_{1,0}}{V_s+v_1}+\frac{V_S+v_2}{V_s+v_1}t^{0}_{P_2}\qquad \qquad (a)$<br/>
(2)　t=1　に音源から出た音が反射して観測者に届く時刻　$t^{0}_{P_1}$　を求めよう。<br/>
t=0　の時と同様に考えればよいので、概略を示す。<br/>
１）t=1　に音源から出た音が反射板に到達する時刻　$t^{1}_{P_2}$　；<br/>
$(t^{1}_{P_2}-1)V_s=L_2(t^{1}_{P_2})=L_{2,0}+v_{2}t^{1}_{P_2}$<br/>
を満たす。<br/>
これを解くと、<br/>
$t^{1}_{P_2}=\frac{L_{2,0}+V_s}{V_s-v_2}$<br/><br/>
２））t=1　に音源から出た音が反射して観測者に到達する時刻　$t^{1}_{P_1}$　；
<br/>
反射した瞬間の観測者と反射板の距離は　$L_2(t^{1}_{P_2})-L_1(t^{1}_{P_2})$<br/>
反射後、反射音が観測者まで届くにに要する時間は　$\frac{L_2(t^{1}_{P_2})-L_1(t^{1}_{P_2})}{V_s+v_1}$<br/>
故に<br/>
$t^{1}_{P_1}=t^{1}_{P_2}+\frac{L_2(t^{1}_{P_2})-L_1(t^{1}_{P_2})}{V_s+v_1}$
<br/>
$=\frac{(L_{2,0}-L_{1,0})}{V_s+v_1}+\frac{V_s+v_2}{V_s+v_1}t^{1}_{P_2}=\frac{(L_{2,0}-L_{1,0})}{V_s+v_1}+\frac{V_s+v_2}{V_s+v_1}\frac{L_{2,0}+V_s}{V_s-v_2}$<br/>
(3) 観測者が聞く反射音の周波数<br/>
以上から、観測者は<br/>
時間間隔　$\delta t:=t^{1}_{P_2}-t^{0}_{P_2}$　の間に <br/>
f　回の振動音を聞くことが分かった。<br/>
従って、その周波数（振動数）　$\tilde{f}$　は、<br/>
　$\tilde{f}=\frac{f}{\delta t}=\frac{V_s+v_2}{V_s+v_1}\frac{V_s}{V_s-v_2}f$<br/><br/>
==='''（７）音の干渉'''===
音も波なので、波の重ね合わせの原理が成立つ。<br/>
そのため一般の波でおこる干渉も起こる。<br/>