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物理/運動の法則の応用

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物理4章 力学(3) 運動の法則の応用

運動の3法則と力の法則を用いると、分子から銀河まであらゆる物体の運動を求めることが出来きます(その正しさは人工衛星や惑星の運動などで確かめられているが、もっとはるかかなたの天体運動にも正しいというのは仮説である)。 運動の3法則からはエネルギー保存則や運動量保存則などの重要な保存則を導く事が出来る(次章で学ぶ)。

目次

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質点の色々な運動

最初に質点とみなせる物体のいくつかの運動を考える。

落体運動

地球上の物体は高いところから落とすと、時間とともに速度を増しながら落下する。
質点の質量をMとすると、そこに作用する重力による力は、真下(地球の重心)の方向に大きさMg
落下の方向を負にした一次元座標を考え方向まで考慮すると、重力加速度はg、力はMg。 落下の加速度をαと置くと、運動の第2法則よりMα=Mg. ゆえに質点の落下加速度αは負の重力加速度gに等しい。 tで微分してgとなる関数はgt+cなので、質点の速度はgt+cである(cは定数で、初期時刻0における質点の初期速度)。微分してgt+cとなる関数を求めれば質点の位置x(t)=12gt2+ct+ddは定数で初期時刻0での質点の高さ)が得られる。
これはガリレオが得た落体法則と一致する。
参考文献;

放物運動

これもガリレオによって発見されたが、ニュートンの第2法則と万有引力の法則から導ける。

惑星運動

前述のようにケプラーは、火星の観測データをユークリッド幾何学を巧みに利用して分析し次の惑星運動の3法則を発見した。

この3法則は、運動の第2法則と万有引力の法則から導くことが出来るが少し難しい数学が必要なので大学で学ぶ。
惑星の軌道を円運動に限定すると、高校の数学の知識で3法則を導けるので説明する。

等速円運動 

等速円運動の速度と加速度 

等速円運動の遠心力 

円軌道の場合のケプラーの法則の導出 

振り子と単振動

質点のつり合い

質点に力F1,,Fnが作用し、質点が静止したまま(あるいは等速直線運動)であるとき、それらの力は釣り合っているという。釣り合いの条件は、F1+ +Fn=0です(運動の第2法則と力の合成則から導出できる)。

仕事とエネルギー

仕事とは何か

物体に力を加えて動かす時、力はこの物体に仕事をするという。

仕事とエネルギーの単位

質点系の運動

2個以上の質点が集まって出来ている系を質点系という。
質点系の運動を考えよう。

質点系の運動と重心

質点系とは、いくつかの質点が集まって作っている系のこと。  
系の各質点は離れ離れでも良く、また系の任意の2つの質点間には作用・反作用の法則を満たす力が働いていてもよい。この力を質点系の”内力”という。  
質点系の各質点に外部から力(外力という)が加わる時、この質点系はどんな運動をするだろうか。
質点系の各質点の位置をri、質量をmiとし、質点mi に作用する外力をfi、他の質点mjからうける内力をfijとする(i,j=1N)。
すると、各質点に対して、運動の第2法則により、d(mivi)/dt=fi+jifij, ここでvi=dri/dt
i=1Nについて加え合わせると、fij+fji=0なので、
d2dt2imiri=ddtimivi=ifi
が得られる。質点系の全質量M=imiと質点系に働く全外力F=ifiを用いて書きなおすと、
Md2dt2(imiri/M)=F
質点系の重心R R=imiri/M で定義すると、
Md2dt2R=F
この式は、力Fをうける質量Mの質点の運動方程式と同じであることに注目してください。
以下の解説も参考にしてください。

剛体の運動とつり合い

剛体

剛体(Rigid body)とは、質点の集まりであって、どの質点の間の距離も変わらない(変形しない)、特殊な質点系のことを言う。固くて変形しにくい物質を理想化した概念である。


剛体の運動 

剛体は変形しない質点系なので、その運動は、重心の運動と、重心の周りの回転運動を合成したものになる。
重心の運動は前の節で説明したように、質点の運動と同じように扱える。
重心の周りの回転運動について解析するには、少し難しい数学が必要になる。

このテキストでは、固定軸の周りの回転と釣り合いの条件だけを学ぶ。
一般の回転運動については、大学で学ぶ。

固定軸のまわりの回転運動 

剛体が、剛体の中を通る固定軸の周りを回転する運動を考える(他の応用も考え、回転軸は重心を通らなくてもよいように一般化しておく)。

回転運動の表示法 

固定軸まわりの剛体の運動はどのように表示したらよいだろうか。
・剛体の位置;固定軸の周りを回転するので、(軸上にない)剛体の一点につけた印は、軸を中心とする円周上を回転する。その回転角を指定すれば剛体の位置(姿勢)が分かる。
 議論を簡単にするため、 剛体から固定軸へ垂線をひき、その足を原点,固定軸をz座標 とする3次元座標を考える。
剛体の印はxy平面上の点になるので、x軸から反時計まわりの角度θが決まる。 これが剛体の位置を指定する変数である。 ・このθが時間とともに、どのように変化するかを明らかにすれば、剛体の回転運動は定まる。

回転運動の方程式 

てこの原理と力のモーメント

てこの原理については、

何故てこの原理が成り立つかを考えてみよう。 力のモーメントについては、

なお、これを理解するには、ベクトル積(クロス積)の知識が必要です。

ベクトル積またはクロス積

これを用いると、位置ベクトルrを作用点とする力Fの、原点のまわりのモーメントN
N=r×F

ベクトル積の性質

a,b,cを2次元あるいは3次元ベクトルとする。
性質0. a を, bと垂直な成分a と,平行な成分a の和に分解するとき、
a×c=(a+a)×c=a×c
性質1.a×b=b×a
性質2.(a+b)×c=a×c+b×c 
性質3.(e1,e2,e3) をそれぞれ長さ1で互いに直交し、右手系をなす、ベクトルとする。この時、
e1×e2=e3,e2×e3=e1,e3×e1=e2
性質0の証明;ベクトル積の定義から明らかである。
性質1の証明;ベクトル積の定義から明らかである。
性質2の証明;① a,b とc が直交する場合。
a×cは、aを、cと垂直な平面H内で90度回転(右ねじをaからcへ回した時の進行方向)して、長さをc=|c|倍したベクトル。b×cは、同じ平面H内でbを、同じ方向に、90度回転して、長さをc=|c|倍したベクトル。(a+b)×cも、同じ平面内を同じ向きに90度回転し、長さをc=|c|倍したベクトル。従ってabから作られる平行四辺形とa×cb×cからつくられる平行四辺形は相似となり、(a+b)×c=a×c+b×cが示せる。 
② 一般の場合。
性質0より、cと垂直な成分を表すとすると、 (a+b)×c=(a+b)×c(1)
(a+b)=a+bなので、(1)式は、
=(a+b)×c,①より、
=a×c+b×c=a×c+bc 証明終わり。
性質3の証明;ベクトル積と(e1,e2,e3) の定義から、明らかである。 

力の作用線と作用線の定理

力の作用線とは、力の作用点を通り、力の方向と重なる直線のこと。 剛体の場合、作用線に沿って力の作用点を移動しても、力の作用は変わらない。何故かは、考えてみましょう。

剛体のつり合い

いくつかの力が作用し、剛体が静止したままであるか、重心が等速直線運動を続け、重心の周りの回転が無い場合に、剛体(に作用している力)は釣り合っているという。

気体や液体の圧力と浮力

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